辉光放电质谱(Glow Discharge Mass Spectrometry, GD-MS)是一种强大的固体直接分析技术,它通过独特的离子源设计,实现了对固体材料中痕量及超痕量元素的精准测定。其核心机制在于一个精妙的物理过程:在低压惰性气体环境中,利用辉光放电现象将固体样品直接转化为可供质谱分析的离子。
GD-MS的分析过程可以分解为几个关键步骤。首先,整个系统在一个维持着几百帕斯卡(或更低)绝对压强的惰性气体(通常是氩气)氛围中运作。待分析的固体样品被置于电路中,充当阴极。
当高压施加,放电被点燃后,腔室内的氩气被电离,形成一个由Ar+离子和电子组成的等离子体区域,这便是“辉光放电”的由来。在电场的作用下,这些带正电的Ar+离子被加速,高速轰击作为阴极的样品表面。
每一次撞击都具备足够的动能,能够将样品表面的原子“溅射”出来,使固体样品直接转化为气态原子。这个过程实现了样品的直接原子化,绕开了传统湿法化学消解的繁琐步骤。
一旦样品原子进入等离子体区域,它们将通过两种主要途径被电离:
这些新生成的、携带样品信息的离子,随后被从等离子体中引出,进入质谱分析器。质谱仪根据离子的质荷比(m/z)对其进行分离和检测,最终生成一张能够反映样品元素组成的辉光放电质谱图。
在质谱分析器的选择上,GD-MS仪器最常采用四极杆(Quadrupole)或双聚焦磁扇区(Double-Focusing Magnetic Sector)分析器。当然,飞行时间(TOF)、离子回旋共振(ICR)和离子阱等其他类型的分析器也见诸报道。
尽管技术路径多样,但在商业市场上取得广泛成功的GD-MS仪器并不多见。其中,Thermo Elemental公司(位于英国剑桥)生产的VG-9000型双聚焦辉光放电质谱仪是一个标志性的产品。这类高端仪器的价格不菲,通常超过50万美元,全球在用数量估计在40至60台之间。除此以外,也存在一些由用户自行搭建或定制的双聚焦或四极杆仪器在特定实验室中发挥作用。
根据辉光放电离子源的供电方式不同,GD-MS可分为直流(DC-GD-MS)和射频(RF-GD-MS)两种模式,这直接决定了其应用范围。
直流辉光放电 (DC-GD-MS): 在DC模式下,电流需要直接通过样品,因此要求样品必须是导电的。这种模式非常适用于金属、合金等导电块状材料的分析。理论上,它也能分析导电薄膜等层状材料,通过记录不同深度溅射出的离子强度,实现对样品的“深度剖析”。然而,目前在这一领域的公开研究工作相对较少。
射频辉光放电 (RF-GD-MS): RF模式则打破了样品必须导电的限制。在射频场中,净电流无需穿过样品,等离子体同样可以被维持。这一特性使得RF-GD-MS的应用范围极大拓展,能够直接分析陶瓷、玻璃、高分子聚合物等电绝缘性块状固体,以及带有绝缘衬底或涂层的样品。
无论是DC还是RF模式,GD-MS最突出的优势在于其卓越的灵敏度和极低的检出限,能够直接在固体样品中实现亚至低ng/g级别的检测。这一特性使其成为高纯材料纯度评估的理想工具,尤其在对杂质要求极为苛刻的半导体行业中得到了广泛应用。此外,其能够有效检测H、O、N等轻元素的能力,也为特定应用场景提供了便利。在使用高分辨率质谱分析器时,同量异位素干扰通常也不是一个棘手的问题。
然而,GD-MS也并非完美无缺。其主要局限性体现在以下两点:
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根据校准与否,GD-MS的分析可分为不同层次。
定性分析: 仪器的校准依赖于测量分析物相对于基体的相对灵敏度因子(RSFs)。当缺乏合适的标准物质来测定RSFs时,仪器无法进行精确定量,此时的分析即为定性分析。即便如此,凭借其极低的检出限,GD-MS在未知样品筛查、杂质鉴定等定性应用中依然极具价值。
可溯源的定量分析:
在上述两种定量模式中,用于校准的标准物质构成了分析结果溯源至国际单位制(SI)的关键链条。